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管內速度分布
在管道橫截面上流體速度軸向分量的分布模式稱為速度分布。這是由于實際流體都具有粘性而造成的。一般的規(guī)律是， 越靠近管壁，由于流體與管壁的粘滯作用，流速越小，管壁上的流速為零；越靠近管中心，由于流體與管壁的這種粘滯 作用越小，流速越大，管道中心的流速達最大值。
管內的流動狀態(tài)不同，所呈現(xiàn)的流速分布也不同。人們在長期的生產實踐中對管內流體的速度分布作了不少研究。提出 了很多流速分布模型。其中，比較簡單的速度模型為：

式中：
rx--距管道中心的徑向距離；
ux--距管道中心rx處的流速；
umax--管道中心的最大流速；
R--管道半徑；
n--為隨雷諾數不同而變化的指數，其值見表1-12所示

從上面兩式可以看出，在層流狀態(tài)下，流速分布式以管道中心線為對稱軸的一個拋物線。在紊流狀態(tài)下，流速分布是以 管道中心線為對稱軸的一個指數曲面。軸向剖視圖如圖1-2所示
值得注意的是，如上圖這樣的典型的管內流速分布，是指充分發(fā)展了管內流動所具有的流速分布，也就是說，管內流體 只有通過足夠長的直管段以后才能形成，并非管內流動都是這樣的分布。恰恰相反，由于流動過程中存在各種干擾，一 般情況下，管內的流速分布總是要偏離這話總典型的流速分布而對測量造成影響。因為流體流經阻流件（如彎頭、三通 、閥門等）時，流速分布會發(fā)生畸變以及產生旋渦，這種情況稱為非充分發(fā)展管流。非充分發(fā)展管流就是速度分布從一 個橫截面到另一個橫截面皆在變化的流動。只有很長的直管段末端或加裝流動調整器后速度分布才能恢復到充分發(fā)展管 流。這正是許多流量計需要足夠長的表前直管段的根本原因。